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Modelo Okumuna-Hata

Según el modelo pueden calcularse como: A = 69,55 + 26,16 log f - 13,82 log hb B = 44,9 - 6,55 log hb C = 2(log (f/28))2 + 5,4 D = 4,78(log f)2 + 18,33 log f + 40,94 E = 3,2(log (11,75hm))2 - 4,97 ciudades grandes f 300 MHz E = 8,29(log (1,54hm))2 - 1,1 ciudades grandes f<300 MHz E = (1,11 log f-0,7)hm - (1,56 log f - 0,8) ciudades medias y pequeñas

De acuerdo con este modelo las pérdidas de propagación L se pueden calcular para distancias R>1km como: Zona urbana densa L = A + B log R - E (dB) Zona urbana de baja densidad L = A + B log R - C (dB) Zona rural L = A + B log R - D (dB)

Generalmente los modelos empíricos distinguen entre zonas urbanas muy densas, zonas urbanas de baja densidad y zonas rurales.

Introducción

Desde el punto de vista de la planificación de un servicio, el objetivo es garantizar que una cierta pérdida de propagación no se supere el 90, el 95 o el 99 % del tiempo en función de la fiabilidad que se le quiera conferir al servicio.

la modelización de la propagación debe abordarse a partir de modelos empíricos que permiten determinar el valor medio o esperado de las pérdidas de propagación.

Caracterización estadística de las pérdidas de propagación

Los modelos empíricos sólo proporcionan el valor medio o esperado de las pérdidas de propagación para un entorno genérico en función de la distancia entre la estación base y el terminal.

Dado que estas variaciones dependen de múltiples factores independientes, la resultante es una variación aleatoria de distribución gaussiana.

Al describir una circunferencia en torno a una estación base se medirán variaciones en las pérdidas de propagación.

Desvanecimientos rápidos multicamino y diversidad

La diversidad en espacio en recepción es sólo una de las posibles formas de emplear la diversidad para combatir el desvanecimiento multicamino. Otras formas son la diversidad en polarización, diversidad en frecuencia, o diversidad temporal.

Un elemento crítico para el adecuado funcionamiento de un sistema en diversidad es que a la salida de cada rama receptora se obtenga una señal estadística mente independiente de las demás.

En entornos urbanos densos en que es habitual que no exista visibilidad directa entre el terminal móvil y la estación base las fluctuaciones en la densidad de potencia incidente y por tanto en la potencia recibida se caracterizan por una función de densidad de probabilidad Rayleigh.

Un móvil al desplazarse observa fuertes variaciones en el nivel de señal recibido.

En una situación real de comunicaciones móviles el campo incidente en la antena receptora es el resultado de la superposición de múltiples contribuciones

LA IONOSFERA

COMUNICACIONES IONOSFÉRICAS

La distancia máxima alcanzable está limitada por la potencia del transmisor, la sensibilidad del receptor, la altura virtual de reflexión y la curvatura terrestre.

La distancia cubierta en un enlace ionosférico depende del ángulo de incidencia y de la altura virtual a la que se produce la reflexión. La altura virtual es de unos 100 km para la capa E, entre 200 y 250 km para la capa F1 y entre los 250 y 400 km para la capa F2.

Se puede considerar que la superficie de la tierra y la parte baja de la ionosfera forman una guía de ondas que favorece la propagación a grandes distancias en estas bandas de frecuencias (típicamente entre los 5.000 y 20.000 km). Dado que la onda no llega a penetrar en la ionosfera, este modo de propagación es relativamente insensible a las variaciones de la ionosfera.

El efecto de la ionosfera es distinto para las diferentes bandas de frecuencias. A frecuencias bajas y muy bajas (bandas de LF y VLF) la ionosfera supone un cambio brusco en términos de del índice de refracción atmosférico.

INTRODUCCIÓN

En 1902, Kennelly y Heaviside, postularon la existencia de una capa ionizada en la parte alta de la atmósfera como la responsable de la reflexión de las ondas electromagnéticas, explicando de esta forma el mecanismo de propagación a grandes distancias.

Marconi consiguió realizar de forma satisfactoria la primera comunicación radiotelegráfica transatlántica cubriendo una distancia de 3.000 km entre Gales y Terranova en 1901

PROPAGACIÓN EN UN MEDIO IONIZADO

Si se considera la existencia de colisiones en la ionosfera, la constante dieléctrica e* tiene una parte imaginaria no nula, por lo que el medio presentará atenuación. En este caso la constante de propagación compleja puede escribirse como y=a+jB

Una onda plana propagándose en este supuesto por la ionosfera tiene una constante de fase B=w(u0*E0*E')^1/2.

La propagación de ondas electromagnéticas en la ionosfera se puede modelar a partir de la propagación . en plasmas.

INFLUENCIA DEL CAMPO MAGNÉTICO TERRESTRE

Tras propagarse por un medio anisó tropo de espesor l con constantes de propagación k1 y k2 para cada una de las polarizaciones circulares. El ángulo de rotación de la polarización depende de la diferencia entre las dos constantes de propagación.

Esto produce una rotación en el plano de polarización de una onda lineal mente polarizada.

El efecto más notable es que la constante de propagación es función de la polarización de la onda.

MODELIZACIÓN DE LA PROPAGACIÓN EN ENTORNOS COMPLEJOS